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中究竟算是个什么东西。假如我们每时每刻都不停地被投影到无数的世界，那么究竟哪一
个才算是真正的“我”呢？或者，“我”这个概念干脆就应该定义成由此刻开始，同时包
含了将来那n条宇宙岔路里的所有“我”的一个集合？如果是这样的话，那么“量子永生
”听起来就不那么荒诞了：在这个集合中“我”总在某条分支上活着嘛。假如你不认同，
认为“我”只不过是某时某刻的一个存在，随着每一次量子测量而分裂成无数个新的不同
的“我”，那么难道我们的精神只不过是一种瞬时的概念，它完全不具有连续性？生活在
一个无时无刻不在分裂的宇宙中，无时无刻都有无穷个新的“我”的分身被制造出来，天
知道我们为什么还会觉得时间是平滑而且连续的，天知道为什么我们的“自我意识”的连
续性没有遭到割裂。
不管是哥本哈根还是多宇宙，其实都是在努力地试图解释量子世界中的这样一个奇妙性质
：叠加性。正如我们已经在史话中反复为大家所揭示的那样，当没有观测前，古怪的量子
精灵始终处在不确定的状态，必须描述为所有的可能性的叠加。电子既在这里又在那里，
在实际观测之前并不像以前经典世界中我们不言而喻地假定的那样，有一个唯一确定的位
置。当一个光子从A点运动到B点，它并不具有经典力学所默认的一条确定的轨迹。相反，
它的轨迹是一团模糊，是所有可能的轨迹的总和！而且不单单是所有可能的空间轨迹，事
实上，它是全部空间以及全部时间的路径的总和！换句话说，光子从A到B，是一个过去、
现在、未来所有可能的路线的叠加。在此基础之上费因曼建立了他的“路径积分”（path
integral）方法，用以计算量子体系在四维空间中的几率振幅。我们在史话的前面已经看
到了海森堡的矩阵和薛定谔的波，费因曼的路径积分是第三种描述量子体系的手段。但同
样可以证明，它和前两者是完全等价的，只不过是又一种不同的数学表达形式罢了。配合
费因曼图，这种方法简单实用，而且非常巧妙。把它运用到原子体系中，我们会惊奇地发
现在绝大部分路径上，作用量都互相抵消，只留下少数可能的“轨道”，而这正和观测相
符！
我们必须承认，量子论在现实中是成功的，它能够完美地解释和说明观测到的现象。可是
要承认叠加，不管是哥本哈根式的叠加还是多宇宙式的叠加，这和我们对于现实世界的常
识始终有着巨大的冲突。我们还是不由地怀念那流金的古典时代，那时候“现实世界”仍
然保留着高贵的客观性血统，它简单明确，符合常识，一个电子始终有着确定的位置和动
量，不以我们的意志或者观测行为而转移，也不会莫名其妙地分裂，而只是一丝不苟地在
一个优美的宇宙规则的统治下按照严格的因果律而运行。哦，这样的场景温馨而暖人心扉
，简直就是物理学家们梦中的桃花源，难道我们真的无法再现这样的理想，回到那个令人
怀念的时代了吗？
且慢，这里就有一条道路，打着一个大广告牌：回到经典。它甚至把爱因斯坦拉出来作为
它的代言人：这条道路通向爱因斯坦的梦想。天哪，爱因斯坦的梦想，不就是那个古典客
观，简洁明确，一切都由严格的因果性来主宰的世界吗？那里面既没有掷骰子的上帝，也
没有多如牛毛的宇宙拷贝，这是多么教人心动的情景。我们还犹豫什么呢，赶快去看看吧
！
时空倒转，我们先要回到1927年，回到布鲁塞尔的第五届索尔维会议，再回味一下那场决
定了量子论兴起的大辩论。我们在史话的第八章已经描写了这次名留青史的会议的一些情
景，我们还记得法国的那位贵族德布罗意在会上讲述了他的“导波”理论，但遭到了泡利
的质疑。在第五届索尔维会议上，玻尔的互补原理还刚刚出台，粒子和波动还正打得不亦
乐乎，德布罗意的“导波”正是试图解决这一矛盾的一个尝试。我们都还记得，德布罗意
发现，每当一个粒子前进时，都伴随着一个波，这深刻地揭示了波粒二象性的难题。但德
布罗意并不相信玻尔的互补原理，亦即电子同时又是粒子又是波的解释。德布罗意想象，
电子始终是一个实实在在的粒子，但它的确受到时时伴随着它的那个波的影响，这个波就
像盲人的导航犬，为它探测周围的道路的情况，指引它如何运动，也就是我们为什么把它
称作“导波”的原因。德布罗意的理论里没有波恩统计解释的地位，它完全是确定和实在
论的。量子效应表面上的随机性完全是由一些我们不可知的变量所造成的，换句话说，量
子论是一个不完全的理论，它没有考虑到一些不可见的变量，所以才显得不可预测。假如
把那些额外的变量考虑进去，整个系统是确定和可预测的，符合严格因果关系的。这样的
理论称为“隐变量理论”（Hidden Variable Theory）。
德布罗意理论生不逢时，正遇上伟大的互补原理出台的那一刻，加上它本身的不成熟，于
是遭到了众多的批评，而最终判处它死刑的是1932年的冯诺伊曼。我们也许还记得，冯诺
伊曼在那一年为量子论打下了严密的数学基础，他证明了量子体系的一些奇特性质比如“
无限后退”。然而在这些之外，他还顺便证明了一件事，那就是：任何隐变量理论都不可
能对测量行为给出确定的预测。换句话说，隐变量理论试图把随机性从量子论中赶走的努
力是不可能实现的，任何隐变量理论——不管它是什么样的——注定都要失败。
冯诺伊曼那华丽的天才倾倒每一个人，没有人对这位20世纪最伟大的数学家之一产生怀疑
。隐变量理论那无助的努力似乎已经逃脱不了悲惨的下场，而爱因斯坦对于严格的因果性
的信念似乎也注定要化为泡影。德布罗意接受这一现实，他在内心深处不像玻尔那样顽强
而充满斗志，而是以一种贵族式的风度放弃了他的观点。整个3、40年代，哥本哈根解释
一统天下，量子的不确定性精神深植在物理学的血液之中，众多的电子和光子化身为波函
数神秘地在宇宙中弥漫，众星拱月般地烘托出那位伟大的智者——尼尔斯•；玻尔的
魔力来。
1969年诺贝尔物理奖得主盖尔曼后来调侃地说：“玻尔给整整一代的物理学家洗了脑，使
他们相信，事情已经最终解决了。”
约翰•；贝尔则气忿忿地说：“德布罗意在1927年就提出了他的理论。当时，以我现
在看来是丢脸的一种方式，被物理学界一笑置之，因为他的论据没有被驳倒，只是被简单
地践踏了。”
谁能想到，就连像冯诺伊曼这样的天才，也有阴沟里翻船的时候。他的证明不成立！冯诺
伊曼关于隐函数理论无法对观测给出唯一确定的解的证明建立在5个前提假设上，在这5个
假设中，前4个都是没有什么问题的，关键就在第5个那里。我们都知道，在量子力学里，
对一个确定的系统进行观测，我们是无法得到一个确定的结果的，它按照随机性输出，每
次的结果可能都不一样。但是我们可以按照公式计算出它的期望（平均）值。假如对于一
个确定的态矢量Φ我们进行观测X，那么我们可以把它坍缩后的期望值写成。正如
我们一再强调的那样，量子论是线性的，它可以叠加。如果我们进行了两次观测X，Y，它
们的期望值也是线性的，即应该有关系：
＝＋
但是在隐函数理论中，我们认为系统光由态矢量Φ来描述是不完全的，它还具有不可见的
隐藏函数，或者隐藏的态矢量H。把H考虑进去后，每次观测的结果就不再随机，而是唯一
确定的。现在，冯诺伊曼假设：对于确定的系统来说，即使包含了隐函数H之后，它们也
是可以叠加的。即有：
＝＋
这里的问题大大地有。对于前一个式子来说，我们讨论的是平均情况。也就是说，假如真
的有隐函数H的话，那么我们单单考虑Φ时，它其实包含了所有的H的可能分布，得到的是
关于H的平均值。但把具体的H考虑进去后，我们所说的就不是平均情况了！相反，考虑了
H后，按照隐函数理论的精神，就无所谓期望值，而是每次都得到唯一的确定的结果。关
键是，平均值可以相加，并不代表一个个单独的情况都能够相加！
我们这样打比方：假设我们扔骰子，骰子可以掷出1－6点，那么我们每扔一个骰子，平均
得到的点数是3。5。这是一个平均数，能够按线性叠加，也就是说，假如我们同时扔两粒
骰子，得到的平均点数可以看成是两次扔一粒骰子所得到的平均数的和，也就是3。5＋3。5=
7点。再通俗一点，假设ABC三个人同时扔骰子，A一次扔两粒，B和C都一次扔一粒，那么
从长远的平均情况来看，A得到的平均点数等于B和C之和。
但冯诺伊曼的假设就变味了。他其实是假定，任何一次我们同时扔两粒骰子，它必定等于
两个人各扔一粒骰子的点数之和！也就是说只要三个人同时扔骰子，不管是哪一次，A得
到的点数必定等于B加C。这可大大未必，当A掷出12点的时候，B和C很可能各只掷出1点。
虽然从平均情况来看A的确等于B加C，但这并非意味着每回合都必须如此！
冯诺伊曼的证明建立在这样一个不牢靠的基础上，自然最终轰然崩溃。终结他的人是大卫
•；玻姆（David Bohm），当代最著名的量子力学专家之一。玻姆出生于宾夕法尼亚
，他曾在爱因斯坦和奥本海默的手下学习（事�